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第229章 蛮星之主一（第4页）

在实际问题中，需要根据具体情况选择合适的方法来求解L?伴随算子方程。

L?是L的伴随算子。

我们用称为内积的东西来定义一个算子的伴随，我们将在下面进一步解释，但目前来说，它是一种特殊的函数相乘方式。

给定一个L，其伴随满足：

方程7:

对于L?伴随算子方程，可以通过内积来描述它的性质。

内积是一种在向量空间或函数空间中定义的二元运算，它将两个向量或函数进行组合，并返回一个标量。

在L?伴随算子方程中，我们通常有一个向量或函数x和一个伴随算子L?。

内积的具体形式取决于所考虑的空间和算子的定义。

一种常见的情况是，L?是某个线性算子L的伴随算子，满足以下关系：

＜x，L*y＞=＜L?x，y＞

这里＜·，·＞表示内积。

这个关系意味着对于任意的x和y，通过内积＜x，L*y＞和＜L?x，y＞可以得到相同的结果。

内积在L?伴随算子方程中的作用是提供了一种衡量x和L?x之间关系的方式。

它可以用于计算向量或函数的范数（长度或大小）、确定两个向量或函数的相似性或垂直性，以及其他与线性代数和分析相关的问题。

具体的内积形式和计算方法取决于所涉及的数学框架和问题的上下文。

在不同的领域中，可能会使用不同的内积定义和运算规则。

例如，在量子力学中，内积可以用于描述粒子的状态和可观测量之间的关系。

在信号处理中，内积可以用于计算信号的能量或相关度。

总的来说，内积是研究L?伴随算子方程的重要工具，它提供了一种描述和分析向量或函数之间关系的方法，帮助我们理解和解决与伴随算子相关的问题。

具体的应用和计算将取决于具体的问题和所使用的数学工具。

在实践中，我们处理的算子通常是自伴随的，或者是厄米的。

厄米或自伴随算子

L?=L

对于像ddx这样的简单微分算子来说就是这种情况。

在量子力学中，任何可观测的量，即对应于真实测量的L，都要求是自伴随的，以便测量的量（本征值）是实数。

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也有例外。

例如在模拟具有能量耗散或增益的量子系统时，我们可以使用非厄米哈密顿量来模拟变化，但这种情况相当少见。

尤其是你能接触到的，几乎可以肯定所有的哈密顿量都是自伴随的。

对于自伴随算子，格林函数也满足：

方程8:

LG（x，x）=δ（x-x）

这也是你在实践中最常见的定义方式。

有了方程，如何理解它呢。

由于L是任意的，因此G也是如此，让我们从右侧开始：δ函数。

方程9:δ函数∫-∞∞:f（x-x）dx=1

回顾一下：我们通过它在积分下的作用来定义δ函数

$delta$函数是一个在数学和物理学中常用的广义函数，通常用$delta（x）$表示。

它在$x=0$处取值为无穷大，而在其他地方取值为$0$。